相同，将元流的伯努利方程推广为总流的伯努利方程，也引入了某些约束条件 （称为总流伯努利方程的适用条件），详细包含：稳定活动；质量力只要重力； 不行紧缩流体；所取过流断面为突变流断面；两断面间无分流和汇流。

  总流伯努利方程（4-27）是在两过流断面间除水头丢失之外，再无能量输入或

  关于此种状况，依据能量守恒原理，在式（4-27）中计入单位分量流体经流体

  式中：＋Hm表明单位分量流体流过流体机械（如水泵）取得的机械能，又称 水泵的扬程；－Hm表明单位分量流体给予流体机械（水轮机）的机械能，又称水 轮机的效果水头。

  hw为1、2两断面间单位分量流体所具有的能量丢失，称为水头丢失。影响hw的 要素较为杂乱，它除了与流速巨细、断面形状和尺度有关外，还与流道的固体边 壁的性质和粗糙程度等要素相关。此外，依据能量丢失的方式不同，hw可划分为 沿程能量丢失和部分能量丢失。其间，沿程能量丢失称为沿程水头丢失，通常以 hf表明；部分能量丢失称为部分水头丢失，通常以hj表明。

  －1（1－1断面中的一部分）和2－2断面列伯努利方程，如下 1

  乘积为1－1断面相关于2－2断面单位面积气体的位能，称为位压。式 （4-31）就是以相对压强核算的气流伯努利方程。

  式中pa为高程z1处的大气压，为高程z2处的大气压。将p1abs、p2abs代 入式（4-30），式两头消去pa，进行简略收拾，得

  量方程时，只考虑断面间各支流的能量丢失，而不考虑流出或 1 1

  总流的伯努利方程式（4-27）是对不行紧缩流体导出的。气体是可压 缩流体，但关于速度不是很大，压强改变不大的体系，如工业通风管路、 烟道等，气流在运动过程中密度改变很小，在这样的条件下，伯努利方 程也可用于气流。

  断面的实践动能，与以断面均匀流速υ，在单位时刻经过同一断面的动能之比。α

  的取值取决于过流断面上速度的散布的状况。关于散布较均匀的活动，α＝1.05～