5、压强 p 可取肯定压强或计示压强。但两个断面有必要采 用同一种表明办法。 6、一般取 1 = 2 7、沿流程若有能量输入或输出时（经水泵、通风机等），

  式中：H —— 单位重力流体流经流体机械取得 ( ) 或失 去 (  ) 的能量。（水泵的扬程）

  粘滞性是指在运动状况下，流体具有反抗剪切变形的 才能，它是流体的固有特色。 液体 分子间内聚力

  粘滞性是指在运动状况下，流体具有反抗剪切变形的 才能，它是流体的固有特色。 气体 分子热运动

  在实践流体中，流体微元表面上，既有压应力p的效果，又有切应力τ 的效果，在实践流体中取出边长为dx，dy，dz的六面体微元。

  紧贴于上板的一薄层流体将以同一速度运动，当U不太大时， 板间流体将坚持成薄层活动； 而离平板越远的薄 层，速度越小； 至固定平板处，速 度降为零。

  一般情况下流体的速度并不按直线改变，则竖直方向的速 度梯度为 du/dy 流体恣意方位处的切应力

  该式为粘性流体的运动微分方程式，一般称为纳维-斯托 克斯方程式，或简称N-S方程式。

  设有两个足够大，相距h 很小的平行平板。中心充溢一般的 均质流体，下板固定，上板在切向力F 效果下以不大的速度 作匀速直线运动。

  依据抱负流体中流体微团的受力特色，结合牛顿第二定 律可得到描绘抱负流体运动规则的运动微分方程： 1 p dvx fx    x dt 1 p dvy 抱负流体的运动微分方程 fy    y dt （欧拉运动微分方程） 1 p dvz fz    z dt 该方程也可由雷诺输运方程结合动量定理得到，可看作 动量守恒规律在流体中的运用。 对粘性流体（实践流体）运用相似办法相同能得到相 应的运动微分方程——纳维-斯托克斯方程。

  过丈量扭矩与角速度的联系能够验证牛顿内冲突规律，并 核算流体的粘度系数µ ——旋转粘度计原理。

  抱负流体在运动状况下，流体质点之间能够存在相对运动，但不 具有反抗剪切变形的才能。因而，效果于流体内部恣意面上的力 只要正向力，无切向力。 粘性流体在运动状况下，

  平板试验中的假定和定论得到进一步验证 库仑把一块薄圆板用细金属 丝平吊在液体中，将圆板绕中心 转过一视点后铺开，靠金属丝的 改变效果，圆板开端往复摇摆， 因为液体的粘性效果，圆板摇摆 起伏逐步衰减，直至停止。库仑 别离丈量了一般板、涂腊板和细 沙板，三种圆板的衰减时刻。

  式中： hf —单位重力流体沿总流从1 断面流 到 2 断面，为 战胜冲突力而耗费的机械能，称为能量丢失或水头丢失。

  运用伯努利方程处理工程实践运用问题时应留意以下几点： 1、适用条件：不行紧缩流体、定常活动、质量力只要重 力效果。 2、往往与接连方程联合运用。 3、在选取恰当的方位势能为零的水平基准面后，可选择 过流断面上恣意高度为已知点 z1 和 z2 列出伯努利方程。 （三选一列） 4、所选用的过流断面有必要是缓变过流断面。且其间一个 断面应选在待求未知量地点处，另一个断面应选在各 参数已知处。

  经过某点的微元体上三个彼此笔直 坐标面上的九个应力重量称为该点 的应力状况，由这九个应力重量组 成的矩阵称为应力矩阵

  用能量的观念把“抱负”拓广到“实践”中： 粘性冲突对流体运动的阻力，要由一部分机械能去克 服，使机械能  热能，沿活动方向机械能下降。 所以：